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TPS65110RGEG3磁场的真实分布

发布时间:2019/10/26 20:40:22 访问次数:176

TPS65110RGEG3分割磁场法计算气隙磁导,当磁极的形状比较复杂,或必须考虑边缘散磁通时,用解析法计算气隙磁导是十分困难的。随着气隙的增大,散磁通在总气隙磁通中所占的比例也越来越大。例如某航空继电器的磁系统,当衔铁处于打开位置时,散磁通占总气隙磁通的36%。这种趋势对于微型磁系统尤甚,因此再忽略边缘散磁通将引起较大的误差。

考虑散磁通时,使用分割磁场法(也称可能路径法)计算气隙磁导比较方便。它能考虑到磁场分布的空间性,在分割合理的情况下,可得到工程计算所需要的精确度。

分割磁场法的实质就是根据磁极间磁场的分布规律,用估计磁力线可能路径的方法,把整个磁场分割成为若干个几何形状规则的磁通管来近似代替。在求出分割所得的这些磁通管的磁导后,再根据串并联关系求得整个气隙的总磁导。例如对于图1-12中正方形截面的铁心A与平板衔铁B之间的气隙磁场可以分割成17个磁通管。

         

这就是说,铁心极面上所有的点、线和面都要对吸片极面发散磁力线,并且

都各有其相应形状的磁通管。因此,铁心与吸片间总的气隙磁导为

aδ=a0+4(a2+A4+A6+a8)

式中,A0可按式(1-1)计算,其余磁通管的磁导计算公式可查表1-2得到。

分割所得各磁通管的磁导值风k有些可用解析法求得。对那些不能用解析

法计算其磁导的磁通管,可以近似地用下式计算磁导值:

图1-12 方形铁心与平板吸片间的磁场分割

0――相对极面A与B之间的主磁通管;2一铁心上平行B平面四条棱边对B平面的散磁通管,是半径为a的1/4圆柱体,共4块;4一铁心上垂直于B平面的4个侧面对B平面的散磁通管,是外半径为ε+″,内半径为a的1/硅空心圆筒,其中″为

散磁通延伸到铁心侧面的假设距离,根据经验一般取″=(1~2)a,共4块;6一铁心的没个棱角对B平面的散磁通管,是半径为a的1/8球体,共4块;8―铁心上垂直子B平面的4条棱边对B平面的散磁通管,是外半径为″+a,内半径为ε的1/8球壳,共4块。=yo瓦(1-9)式中 Sδp^磁通管的平均截面积(m2);Lδp一磁通管内磁力线的平均长度(m);yδ一磁通管的体积(m3)。因此9分割磁场法是通过“化整为C零”“分区近似”来解决整个气隙磁导的计算问题的。

分割磁场法并不是很准确的方法,计算中要求对极间气隙磁场的分布规律做出符合实际的分析和判断,使分割方案尽可能接近磁场的真实分布,并选定合适的计算公式。运用得当,它的误差不很大(误差约为3%~6%),这种方法十分灵活,并且磁导可以用分析式表示,便于对其求导以计算吸力。


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